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Based on a sample of 500 million e+e-→cc¯ events recorded by the BABAR detector at c.m. energies of close to 10.6 GeV, we report on a study of the decay D0→π-e+νe. We measure the ratio of branching fractions, RD=B(D0→π-e+νe)/B(D0→K-π+)=0.0713±0.0017stat±0.0024syst, and use the present world average for B(D0→K-π+) to obtain B(D0→π-e+νe)=(2.770±0.068stat±0.092syst±0.037ext)×10-3 where the third error accounts for the uncertainty on the branching fraction for the reference channel. The measured dependence of the differential branching fraction on q2, the four-momentum transfer squared between the D and the π meson, is compared to various theoretical predictions for the hadronic form factor, f+,Dπ(q2), and the normalization |Vcd|×f+,Dπ(q2=0)=0.1374±0.0038stat±0.0022syst±0.0009ext. is extracted from a fit to data. Using the most recent LQCD prediction of f+,Dπ(q2=0)=0.666±0.029, we obtain |Vcd|=0.206±0.007exp±0.009LQCD. Assuming, instead, |Vcd|=|Vus|=0.2252±0.0009, we obtain f+,Dπ(q2=0)=0.610±0.020exp±0.005ext. The q2 dependence of f+,Dπ(q2) is compared to a variety of multipole parametrizations. This information is applied to B0→π-e+νe decays and, combined with an earlier B0→π-e+νe measurement by BABAR, is used to derive estimates of |Vub|.
Measurement of the D-0 -> pi(-)e(+)nu(e) differential decay branching fraction as a function of q(2) and study of form factor parametrizations
Lees, J. P.;Poireau, V.;Tisserand, V.;Grauges, E.;Palano, A.;Eigen, G.;Stugu, B.;Brown, D. N.;Kerth, L. T.;Kolomensky, Yu G.;Lee, M. J.;Lynch, G.;Koch, H.;Schroeder, T.;Hearty, C.;Mattison, T. S.;Mckenna, J. A.;So, R. Y.;Khan, A.;Blinov, V. E.;Buzykaev, A. R.;Druzhinin, V. P.;Golubev, V. B.;Kravchenko, E. A.;Onuchin, A. P.;Serednyakov, S. I.;Skovpen, Yu I.;Solodov, E. P.;Todyshev, K. Yu;Lankford, A. J.;Mandelkern, M.;Dey, B.;Gary, J. W.;Long, O.;Campagnari, C.;Sevilla, M. Franco;Hong, T. M.;Kovalskyi, D.;Richman, J. D.;West, C. A.;Eisner, A. M.;Lockman, W. S.;Vazquez, W. Panduro;Schumm, B. A.;Seiden, A.;Chao, D. S.;Cheng, C. H.;Echenard, B.;Flood, K. T.;Hitlin, D. G.;Miyashita, T. S.;Ongmongkolkul, P.;Porter, F. C.;Roehrken, M.;Andreassen, R.;Huard, Z.;Meadows, B. T.;Pushpawela, B. G.;Sokoloff, M. D.;Sun, L.;Bloom, P. C.;Ford, W. T.;Gaz, A.;Smith, J. G.;Wagner, S. R.;Ayad, R.;Toki, W. H.;Spaan, B.;Bernard, D.;Verderi, M.;Playfer, S.;Bettoni, D.;Bozzi, C.;Calabrese, R.;Cibinetto, G.;Fioravanti, E.;Garzia, I.;Luppi, E.;Piemontese, L.;Santoro, V.;Calcaterra, A.;De Sangro, R.;Finocchiaro, G.;Martellotti, S.;Patteri, P.;Peruzzi, I. M.;Piccolo, M.;Rama, M.;Zallo, A.;Contri, R.;Lo Vetere, M.;Monge, M. R.;Passaggio, S.;Patrignani, C.;Robutti, E.;Bhuyan, B.;Prasad, V.;Adametz, A.;Uwer, U.;Lacker, H. M.;Dauncey, P. D.;Mallik, U.;Chen, C.;Cochran, J.;Prell, S.;Ahmed, H.;Gritsan, A. V.;Arnaud, N.;Davier, M.;Derkach, D.;Grosdidier, G.;Le Diberder, F.;Lutz, A. M.;Malaescu, B.;Roudeau, P.;Stocchi, A.;Wormser, G.;Lange, D. J.;Wright, D. M.;Coleman, J. P.;Fry, J. R.;Gabathuler, E.;Hutchcroft, D. E.;Payne, D. J.;Touramanis, C.;Bevan, A. J.;Di Lodovico, F.;Sacco, R.;Cowan, G.;Bougher, J.;Brown, D. N.;Davis, C. L.;Denig, A. G.;Fritsch, M.;Gradl, W.;Griessinger, K.;Hafner, A.;Schubert, K. R.;Barlow, R. J.;Lafferty, G. D.;CENCI, RICCARDO;Hamilton, B.;Jawahery, A.;Roberts, D. A.;Cowan, R.;Sciolla, G.;Cheaib, R.;Patel, P. M.;Robertson, S. H.;Neri, N.;Palombo, F.;Cremaldi, L.;Godang, R.;Sonnek, P.;Summers, D. J.;Simard, M.;Taras, P.;De Nardo, G.;Onorato, G.;Sciacca, C.;Martinelli, M.;Raven, G.;Jessop, C. P.;Losecco, J. M.;Honscheid, K.;Kass, R.;Feltresi, E.;Margoni, M.;Morandin, M.;Posocco, M.;Rotondo, M.;Simi, G.;Simonetto, F.;Stroili, R.;Akar, S.;Ben Haim, E.;Bomben, M.;Bonneaud, G. R.;Briand, H.;Calderini, G.;Chauveau, J.;Leruste, Ph;Marchiori, G.;Ocariz, J.;Biasini, M.;Manoni, E.;Pacetti, S.;Rossi, A.;Angelini, C.;Batignani, G.;Bettarini, S.;Carpinelli, M.;Casarosa, G.;Cervelli, A.;Chrzaszcz, M.;Forti, F.;Giorgi, M. A.;LUSIANI, Alberto;Oberhof, B.;Paoloni, E.;Perez, A.;Rizzo, G.;Walsh, J. J.;Pegna, D. Lopes;Olsen, J.;Smith, A. J. S.;Faccini, R.;Ferrarotto, F.;Ferroni, F.;Gaspero, M.;Gioi, L. Li;Pilloni, A.;Piredda, G.;Buenger, C.;Dittrich, S.;Gruenberg, O.;Hess, M.;Leddig, T.;Voss, C.;Waldi, R.;Adye, T.;Olaiya, E. O.;Wilson, F. F.;Emery, S.;Vasseur, G.;Anulli, F.;Aston, D.;Bard, D. J.;Cartaro, C.;Convery, M. R.;Dorfan, J.;Dubois Felsmann, G. P.;Dunwoodie, W.;Ebert, M.;Field, R. C.;Fulsom, B. G.;Graham, M. T.;Hast, C.;Innes, W. R.;Kim, P.;Leith, D. W. G. S.;Lewis, P.;Lindemann, D.;Luitz, S.;Luth, V.;Lynch, H. L.;Macfarlane, D. B.;Muller, D. R.;Neal, H.;Perl, M.;Pulliam, T.;Ratcliff, B. N.;Roodman, A.;Salnikov, A. A.;Schindler, R. H.;Snyder, A.;Su, D.;Sullivan, M. K.;Va'Vra, J.;Wisniewski, W. J.;Wulsin, H. W.;Purohit, M. V.;White, R. M.;Wilson, J. R.;Randle Conde, A.;Sekula, S. J.;Bellis, M.;Burchat, P. R.;Puccio, E. M. T.;Alam, M. S.;Ernst, J. A.;Gorodeisky, R.;Guttman, N.;Peimer, D. R.;Soffer, A.;Spanier, S. M.;Ritchie, J. L.;Ruland, A. M.;Schwitters, R. F.;Wray, B. C.;Izen, J. M.;Lou, X. C.;Bianchi, F.;De Mori, F.;Filippi, A.;Gamba, D.;Lanceri, L.;Vitale, L.;Martinez Vidal, F.;Oyanguren, A.;Villanueva Perez, P.;Albert, J.;Banerjee, Sw;Beaulieu, A.;Bernlochner, F. U.;Choi, H. H. F.;King, G. J.;Kowalewski, R.;Lewczuk, M. J.;Lueck, T.;Nugent, I. M.;Roney, J. M.;Sobie, R. J.;Tasneem, N.;Gershon, T. J.;Harrison, P. F.;Latham, T. E.;Band, H. R.;Dasu, S.;Pan, Y.;Prepost, R.;Wu, S. L.
2015
Abstract
Based on a sample of 500 million e+e-→cc¯ events recorded by the BABAR detector at c.m. energies of close to 10.6 GeV, we report on a study of the decay D0→π-e+νe. We measure the ratio of branching fractions, RD=B(D0→π-e+νe)/B(D0→K-π+)=0.0713±0.0017stat±0.0024syst, and use the present world average for B(D0→K-π+) to obtain B(D0→π-e+νe)=(2.770±0.068stat±0.092syst±0.037ext)×10-3 where the third error accounts for the uncertainty on the branching fraction for the reference channel. The measured dependence of the differential branching fraction on q2, the four-momentum transfer squared between the D and the π meson, is compared to various theoretical predictions for the hadronic form factor, f+,Dπ(q2), and the normalization |Vcd|×f+,Dπ(q2=0)=0.1374±0.0038stat±0.0022syst±0.0009ext. is extracted from a fit to data. Using the most recent LQCD prediction of f+,Dπ(q2=0)=0.666±0.029, we obtain |Vcd|=0.206±0.007exp±0.009LQCD. Assuming, instead, |Vcd|=|Vus|=0.2252±0.0009, we obtain f+,Dπ(q2=0)=0.610±0.020exp±0.005ext. The q2 dependence of f+,Dπ(q2) is compared to a variety of multipole parametrizations. This information is applied to B0→π-e+νe decays and, combined with an earlier B0→π-e+νe measurement by BABAR, is used to derive estimates of |Vub|.
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
